pm магнитного момента-e электрона и B индукции магнитного поля в магнетике.

В начальный момент t₀= 0 времени, например, плоская поверхность, ограниченная

Г контуром с круговым током I_крсилы, который создаёт -e электрон (рис. 7. 34), вращающийся по окружности r радиусом с вектором v скорости, перпендикулярна OYZ плоскости и имеет υ угол с

OY осью.

Поэтому вектор M ₀ момента силы (7. 82)из раздела 7. 1 " Магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях " M = [ p_m, B], действующий в начальный момент t₀ времени на контур с вектором p _m орбитального магнитного момента, направлен (рис. 7. 34) противоположно OX оси и вращает при наблюдении из конца этоговектора M ₀ момента силы плоскую поверхность, ограничивающуюГ контур с круговым током I_крсилы, " против часовой стрелки" .

К моменту t₁= T/4 времени (рис. 7. 34) плоская поверхность, ограниченнаяГ контуром с круговым током I_крсилы, становится, вследствие вращения (7. 82)из раздела 7. 1 " Магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях " M = [ p_m, B] момента силы, перпендикулярной OXZ плоскости и имеет υ угол с OX осью. Конец вектора p _m орбитального (7. 157) магнитного момента перемещается " против часовой стрелки" по синей окружности, а являющийсяего продолжением и направленный в противоположную сторону вектор орбитального (7. 158) L механического момента своим концом перемещается тоже " против часовой стрелки" по зелёной окружности.

К моменту t₄= T времени (рис. 7. 34) плоская поверхность, ограниченнаяГ контуром с круговым током I_крсилы, вследствие вращения вектором (7. 82)из раздела 7. 1 " Магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях "

M = [ p_m, B] момента силы, возвращаетсяв первоначальное положение, которое существовало в начальный момент t₀= 0 времени, т. е. становится перпендикулярной OXZ плоскости и имеет υ угол с OX осью. Конец вектора p _m орбитального (7. 157) магнитного момента совершает один оборот " против часовой стрелки" по синей окружности, а являющийсяего продолжением и направленный в противоположную сторону вектор орбитального (7. 158) L механического момента своим концом совершает тоже один оборот" против часовой стрелки" по зелёной окружности.

За dt элементарное приращение от, например, момента (рис. 7. 34) t₃= 3T/4 времени орбитальный (7. 158) L механический момент получает элементарное приращение d L , которое согласноуравнению(1. 69) из раздела 1. 0 " Физические основы механики" моментов имеет следующий вид: d L = M dt. (7. 161)

Элементарное приращение d L вектора орбитального (7. 158) L механического момента согласно (7. 161) коллинеарен вектору (7. 82)из раздела 7. 1 " Магнитное поле в вакууме. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях " M = [ p_m, B] момента силы, который вращает (рис. 7. 34) плоскую поверхность, ограничивающуюГ контур с круговым током I_крсилы, " против часовой стрелки" , и это элементарное приращение d L вектора направлено с вектором M = [ p_m, B] момента силы в одну сторону.

Модуль dL элементарного приращения вектора орбитального (7. 161) L механического момента имеет с учётом (7. 160) и (7. 161) следующий вид: dL = Mdt ↔ dL = p_mBsinυ dt, (7. 162) где υ - угол между векторами p _m и B; p_m, B - модули орбитальных векторов соответственно

⇐ Предыдущая 1 2 3 456 7 8 Следующая ⇒