Сақталу заңдылығы.

Сақталу заңдылығы.

Егер механикалық жүйеге әсер ететін сыртқы күштерінің бас векторы нөлге тең болып келетін болса R^е=0,онда теорема өрнегі теңдеуінен мынадай теңдік шығады: Q=const=Q_o , мұндағы, Q_o жүйенің қозғалыс мөлшерінің бастапқы мәні. Теңдік қозғалыс мөлшерінің сақталу заңы былай айтылады:егер сыртқы күштердің бас векторы R^е=0 болып келсе,онда механикалық жүйенің Q векторы қозғалыс кезінде өзінің шамасы мен бағытын өзгертпей сақтайды.

14.Күштің элементарлық және толық жұмысы. Қуат.

Элементар жұмыстың векторлардың скалярлық көбейтіндісі түрінде алынған өрнегінен сол векторлардың проекциялары арқылы жазылуына көшуге болады. d^’A = F_xdx + F_ydy + F_zdz Күштің элементар жұмысын есептеу үшін тағы бір формула: d^’A =Fdr=Fvdt Элементар жұмыстың әр түрлі өрнегіне сәйкес,күштің толық жұмысы да әр түрлі формулалармен сипатталады: A= _xdx+F_ydy+F_zdz, A= cosα)dS, A= vdt Жұмыс өлшемінің бірлігі үшін 1 Джоуль алынады.(1ДЖ=1Нм),ал техникалык жуйеде – 1кГм(1кГм=9,81). Уақыт бірлігіне қатысты алынған жұмыс қуат деп аталынады.Қуатты N деп алсақ,онда оны мына формуламен анықтаймыз: N= . Қуат бірлігі үшін 1ватт(1Вт=1Дж/с)алынады. Жұмысты есептеу мысалы.Салмағы 2m жүкті горизонтпен 30⁰ бұрыш құратын көлбеу жазықтықтың бойымен 5м биіктікке көтеру үшін жұмсалатын ең аз жұмысты анықтау қажет.Уйкеліс коэффициенті 0.5-ке тең.Жүкке түсірілген күштер:оның салмақ күші – P,үйкеліс күші – F_үйк, көлбеу жазықтықтың нормаль реакция күші – N. Шешуі: жүкке түсірілген күштер жұмыстарының қосындысы: ∑А_i=A(P)+A(F_үйк)=-mgh-fmghctgα=-mgh(1+fctgα)=-2000*9.81*5(1+0.5*1.732)= -183000Дж. Модулін қабылдаймыз. А=183кДж

15. Кинетика-қ момент-ң өгеруі туралы теореманы қатты дене-ң айналмалы қозғалысына қолдану. Теорема: Қандай да бір қозғалмайтын центрге қатысты алынған механикалық жүйенің кинетикалық моментінің уақыт бойынша алынған туындысы сол центрге қатысты алынған жүйедегі сыртқы күштердің бас моментіне тең.

(1)

Мұндай теңдеулерді әрбір нүкте үшін құруға болатындықтан олардың жалпы саны n жүйедегі нүктелер санына тең болады. Осы теңдеудегі n теңдеудің әрқайсысына сәйкес нүктелердің радиус векторы -ге векторлық түрде көюейтіп, оларды бір- біріне қосамыз:

(2)

Осы теңдеуді ң сол жағын түрлендіреміз:

= (3)

Жүйенің ішкі күштерінің қасиеті бойынша ішкі күштердің бас моменті әр уақытта нолге тең болады. Сондықтан да теңдіктің оң жағындағы екінші қосындысы нолге тең:

(4)

(3 ) ті(4 ) ке пайдаланып (2) келтіреміз:

16. Қатты дене-ң жылжымайтын ості айналып қозғалу диф-қ теңдеуі. Декненің қозғалмайтын өс төңірегіндегі айналмалы қозғалысының дифференциалдық теңдеуін алу үшін кинетикалық моменттің өзгеруі туралы теореманы

Теңдеулерінің үшінші түріне сәйкес қолдануымыз керек:

Дененің Z айналу осіне қатысты алынған кинетикалық моменті формулаларының 3-сі бойынша анықталады.

Дене абсолют қатты дене болған жағдайда инерция мометі тұрақты шама болады. Олай болса алдыңғы теңдеуді былайша өзгерте аламыз.

немесе

17Мех. жүйе-ң кинет. Эн-ы Ан-ма. Механикалық жүйенің кинетикалық эн-сы деп ондағы барлық материялық нүктелердің кинетикалық эн- ың қосындысына тең скаляр шаманы айтамыз. Массасы m әрбір материялық нүктенің кинетикалық эн-сы:

(k= 1,2,n)

Онда, анықтама бойынша, n материялық нүктеден тұратын механикалық жүйенің кинетикалық эн-сы осылардын арифметикалық қосындысына тең.

T= н/е T=

Кинетикалық энергия қозғалыс мөлшерімен қатарлас келетін жүйе қозғалысының негізгі екі өлшемінің бірі болып табылады. Жоғарыда айтқанымыздай, жүйенің қозғалыс мөлшері оның ілгермелі қозғалысын сипаттайды. Ал кинетикалық энергия механикалық қозғалысыты толық көлемінде тереңірек сипаттайды.

Кинет. эн-я ан-ма: нүктенің кинет-қ эн-сы деп- оның массасы мен жылд-ң квад-ң көбейтіндісі-ң жартысыа тең шаманы айтамыз.

Т= m