![]()
|
||||||||||
L Е мех + LU = Ае + Q (1.7)a = l/ (сg ) (1.18)
Приведенные формулы для теплоотдачи цилиндра в поперечном потоке справедливы для случая, когда угол f, составленный осью цилиндра и направленния потока и называемый углом атаки, равен 900. Зависимость коэффициента теплоотдачи от угла атаки представленна на (рис. 1-б).
В таблицах, приведенных выше содержатся основные параметры соответственно сухого воздуха при P=105 Па и воды, необходимые для расчета коэффициентов теплоотдачи. Температура, при которой определены параметры в таблицах 1-2 и 1-3,считается как среднеарифметическая температура тела и среды. 13 Тепловое излучение свойственно всем телам, и каждое из них непрерывно излучает и поглощает энергию. Разность между излучаемой и поглощаемой телом лучистой энергиейотлична от нуля, если температура тел, участвующих во взаимном обмене лучистой энергией, различна. По закону Стефана-Больцмана полное количество энергии, излучаемое в единицу времени единицей поверхности, имеющей температуру q, равно E0=d0q4, где d0=5.7*10-8 Вт/(м2*К4) – константа излучения абсолютно твердого тела. В технических расчетах этот закон применяется в более удобной форме : E0=C0(q/100)4, где C0- коэффициент лучеиспускания абсолютно черного тела: C0=5.7 Вт/(м2*К4). Закон Стефана-Больцмана применим и к реальным серым телам, Но их коэффициент лучеиспускания С рассчитывается с учетом относительной излучательной способности или степени черноты тела e, т.е. С=С0e. Количество поглощаемой телом лучистой энергии также зависит от степени черноты тела и определяется формулой Е = e Еэф, где Еэф – извне падающее эффективное излучение окружающих тел. При выводе формул лучистого теплообмена между телами необходимо учитывать, кроме лучеиспускательной, поглощательной и отражательной способности тел, их размеры и направление излучений. На практике обычно имеет место комбинация различных способов теплообмена, которые могут быть учтены приводимыми ниже формулами. 3.2 Физические параметры теплообмена Общий закон сохранения энергии с учетом процесса теплообмена и внутренней энергии имеет вид: L Е мех + LU = Ае + Q (1.7)
14 т.е. изменение полной (механической + внутренней) энергии системы равно работе внешних сил и теплоте, полученной при теплообмене с внешними телами. Иногда закон сохранения энергии формулируют как невозможность создания вечного двигателя первого рода (который производил бы работу из ничего). Первым началом термодинамики называют обычно применение этого закона к термодинамической системе, механическая энергия которой не меняется. Кроме того, в термодинамике удобнее использовать работу системы против внешних сил: А = - Ае. Получаем
|
||||||||||
|