Задача Д2

Задача Д2

Механическая система состоит из прямоугольной вертикальной плиты 1 массой т₁ = 24 кг и груза D массой т₂ = 8 кг; плита или движется вдоль горизонтальных направляющих (рис. Д2.0 —

Д2.4), или вращается вокруг вертикальной оси z, лежащей в плоскости плиты (рис. Д2.5 — Д2.9).

В момент времени t₀= 0 груз начинает двигаться под действием внутреннихсил по имеющемуся на плите желобу; закон его движения s = АD= F (t) задан в табл. Д2, где s выражено в метрах, t — в секундах. Форма желоба на рис. Д2.0, Д2.1, Д2.8, Д2.9 — прямолинейная (желоб КЕ), на рис. Д2.2 — Д2.7 — окружность радиуса R = 0,8 м с центром в центре масс С, плиты (s = AD на рис. Д2.2 — Д2.7 отсчитывается по дуге окружности).

Плита (рис. Д2.0 — Д2.4) имеет в момент t₀ = 0 скорость V₀ = 0.

Плита (рис. Д2.5-Д2.9) имеет в момент времени t₀ = 0 угловую скорость ω₀ = 8 с ', ив этот момент на нее начинает действовать вращающий момент М (момент относительно оси z), заданный в таблице в ньютонометрах и направленный как ω₀, при М > 0 и в противоположную сторону при М < О. Ось z про ходит от центра С, плиты на расстоянии В; размеры плиты показаны на рисунках.

Считая груз материальной точкой и пренебрегая всеми сопротивлениями, определить указанное в таблице в столбцах 4 и 9, где обозначено: в столбце 4 (относится к рис. Д2.0-Д2.4) х₁ — перемещение плиты за время от t₀ = 0 до t₁ = 1 с, V₁ — скорость плиты в момент времени t₁ = 1 с, N₁ — полная сила нормального давления плиты на направляющие в момент времени t₁ = 1 с (указать, куда сила направлена); в столбце 9 (относится к рис. 5 — 9) ω₁— угловая скорость плиты в момент времени t₁= 1 с, ω = f(t) — угловая скорость плиты как функция времени.

На всех рисунках груз показан в положении, при котором s = AD > 0;

при s < 0 груз находится по другую сторону от точки А.

Указания. Задача Д2 — на применение теорем о движении центра масс и об изменении количества движения и кинетического момента системы. Теоремой о движении центра масс целесообразно воспользоваться в задаче, где нужно определить поступательное перемещение одного из тел системы (или реакцию связи), а теоремой об изменении количества движения — когда нужно определить скорость такого тела. Теорема об изменении кинетического момента применяется в задачах, где нужно найти угловую скорость или закон вращения одного из тел системы.

Таблица Д.2

Номер условия	Рис. 0 и 1	Рис. 2 - 4	Рис. 0-4	Рис.5 - 7	Рис. 8 и 9	Рис. 5 - 9
Номер условия			Найти			b	M	Найти.

			X₁					ω = f (t)
			U₁					ω₁
			N₁				12t²	ω = f (t)
			U₁					ω₁
			X₁					ω₁
			N₁				-12	ω = f (t)
			U₁					ω₁
			X₁					ω₁
			N₁				-8t	ω = f (t)
			X₁					ω₁

При решении задачи учесть, что абсолютная скорость груза слагается из относительной ипереносной скоростей (определяются так же, как при решении задачи КЗ), т.е. . Тогда количество движения груза а момент относительно оси z по теореме Вариньона (статика) будет ; эти моменты вычисляются так же, как моменты силы.

Конкретнее ход решения разъяснен в примерах Д2.

Момент инерции плиты относительно оси С₁ z', направленной так же, как ось z на рис. Д2.5 — Д2.9, но проходящей через центр масс С₁ плиты, равняется m₁l²/12, гдеl — ширина плиты (в задаче l = ЗR или l = 4R). Для определения момента инерции I_z относительно оси г воспользоваться теоремой Гюйгенса о моментах инерции относительно параллельных осей. Ось z при изображении чертежа провести на том расстоянии b от центра C₁, которое указано в таблице.

Пример Д2. К вертикальной плите 1 массой т₁ с помощью невесомого стержня BD длиной l прикреплен груз D массой m₂ (рис. Д2а) . В момент времени t₀ = 0 стержень начинает вращаться вокруг точки В так, что расстояние s = AD изменяется изменяется по закону s = F (t), где s — в метрах, t — в секундах.

Плита движется по горизонтальным направляющим и при t₀ = 0 ее скорость U = U₀

Дано: т₁ =12 кг, m₂ =6 кг, i=0,8 M, t₁=2с,

U₀ = 0, . (1)

1. Определение перемещения х₁ плиты за время от t₀ = 0 до t = t₁ Решение. Рассмотрим механическую систему, состоящую из плиты и груза. Изобразим действующие на нее внешние силы: силы тяжести , и суммарную реакцию направляющих. Проведем координатные оси xy так, чтобы ось y прошла через начальное положение центра масс плиты. Для определения х, воспользуемся теоремой о движении центра масс С системы и составим дифференциальное уравнение его движения в проекции на ось х, обозначая массу системы через m:

, или , так как

Интегрируя это уравнение, получим

, , (2)

где С₁ и С₂ — постоянные интегрирования.

Из формулы, определяющей абсциссу x_C центра масс, следует, что для рассматриваемой системы , где х — абсцисса центра масс плиты, определяющая одновременно ее положение, — абсцисса груза D. Из рис. ДЗ а видно, что , где

и . (3)

В результате, найдя значение mx_C и подставив его в (2), получим

. (4)

Для определения постоянных С₁ и С₂ понадобится еще одно уравнение, которое получим, продифференцировав обе части равенства (4) по времени; это даст:

, (5)

Где — скорость плиты. По начальным условиям при t = 0 х =0, , = 0. Подставив эти величины в равенства (5) и (4), получим С₁ = 0, С₂ = m₂l . При найденных значениях С₁ и С₂ из равенства (4) окончательно получим

Этот результат дает зависимость х от t Полагая здесь t = t₁ = 2 с, найдем искомое перемещение х₁. 0 т в е т: х₁ = -0,4 м (плита переместится влево).

2. Определение скорости U₁. При тех же условиях (1) найдем скорость и, плиты в момент времени t₁ = 2 с.

Решение. Рассматриваем опять механическую систему, состоящую из плиты и груза, и изображаем действующие на нее внешние силы , и реакцию ; проводим оси ху (рис. Д26) . Для определения и, воспользуемся теоремой об изменении количества движения системы, учитывая, что для рассматриваемой системы где и — количества движения плиты и груза соответственно. Составляя уравнение в проекции на ось х, получим

или ,

так как

Отсюда следует, что

или

. (6)

Для определения V_Dx рассмотрим движение груза как сложное, считая его движение по отношению к плите относительным, а движение са- мой плиты — переносным движением. Тогда , где численно V_пер и V_отн= . Покажем вектор на рис. Д2 б, направив его перпендикулярно BD в сторону положительного отсчета s или φ, и определим проекцию вектора на ось х; получим , где

и . (7)

В данной задаче можно еще найти, определив абсциссу точки D, т.е. (рис. Д2а); тогда , где , , а значение cos φ дает равенство (7) .

При найденном значении V_Dx равенство (6), если учесть, что U_x = U ,

а , примет вид

. (8)

По начальным условиям при t = 0 U = 0, что дает С₁ = 0, и окончательно из (8) находим

Этот результат определяет зависимость U от t. Полагая здесь t = t₁ = 2 с, найдем искомую скорость U₁ . От в е т: U₁ = -0,48 м/с (скорость направлена влево).

3. Определение реакции N₁. При тех же условиях (1) найдем реакцию N₁ направляющих в момент времени t₁ = 2 с.

Решение. Опять рассмотрим механическую систему, состоящую из плиты и груза D), и изобразим действующие на нее внешние силы , и реакцию (рис. Д2а). Для определения N₁ воспользуемся теоремой о движении центра масс системы и составим дифференциальное уравнение его движения в проекции на ось у:

или , (9)

где m — масса системы; Р₁ = m₁g; Р₂ = m₂g. Из формулы, определяющей ординату центра масс системы, следует, что для рассматриваемой системы где, как видно из рис. Д2а, , . Тогда, используя равенство (7), получим

Вычисляя производные и учитывая, что h = const, получим

Подставив это значение в равенство (9), найдем зависимость N от t и из нее, полагая t = t₁ = 2 с, определим искомую величину N₁.

Ответ: N₁ =197,3 Н.

4. Определение угловой скорости ω. Плита вращается вокруг оси z, лежащей в плоскости плиты (рис. Д2в), и в момент времени t₀ =0, когда угловая скорость плиты равна ω₀, на нее начинает действовать вращающий момент М.

Дано: дополнительно к условиям (1): ω₀ = 5 c^-1 , M = kt, где k = 10 Н*м/с.

0пределить: ω = f(t) — зависимость угловой скорости плиты от времени.

Решение. Рассмотрим механическую систему, состоящую из плиты и груза D, и изобразим действующие на нее внешние силы: силы тяжести , и реакции и подпятника и подшипника и вращающий момент М.

Для определения ω применим теорему об изменении кинетического момента системы относительно оси z. Предварительно заметим, что так как силы и , параллельны оси z, а реакции и эту ось пересекают, то их моменты относительно оси z равны нулю. Тогда и теорема дает

или . (10)

Умножая обе части этого уравнения на dt и интегрируя, получим

. (11)

Для рассматриваемой механической системы

где и — кинетические моменты относительно оси z плиты и груза О соответственно. Поскольку плита вращается вокруг оси z, то

, где . (13)

Для определения рассмотрим движение груза как сложное, считая его движение по отношению к плите относительным, а вращение плиты вокруг оси z — переносным движением. Тогда по теореме Вариньона,

. (14)

Но вектор лежит в одной плоскости с осью z и, следовательно, . Вектор направлен перпендикулярно плите (как ось Х, если осьь Y в плоскости плиты); по модулю . Тогда . Но из рис. Д2в видно, что DD₁ =l + l sin φ. Взяв значение sin φ из формулы (3) и подставив все найденные величины в равенство (14), получим

. (15)

Зная и [формулы (13) и (15)], найдем из равенства (12) значение Kz., тогда уравнение (11) примет вид

. (16)

или при числовых значениях задачи

Постоянную интегрирования определим по начальным условиям: при t = 0 ω = ω₀ = 5 с^-1 ; получим С₁ = 128. При этом значении С, из уравнения (16) находим искомую зависимость ω от t.

Ответ:

Примечание. Из полученного результата можно найти и значение ω₁ при t = t₁. Но если по условиям задачи одновременно М = 0, то уравнение (10) дает Кz = const, и тогда обычно проще не искать зависимость ω от t в общем виде, а сначала определить положение груза D npu t = 0 (т.е. угол φ₀ ) и вычислить значение Kzo при φ = φ₀ и ω =ω₀ с помощью равенств, аналогичных (11) — (15); затем определить положение груза при t = t₁(угол φ₁) и тем же путем найти Kz₁ при φ = φ₁ и ω = ω₁. Так, в рассмотренном примере при t = 0 будет φ₀ = π/2 и DD₁ = 2l (рис Д2в),а при t = t₁ = 2 с будет φ₁ = — π/6 и DD₁ =l/2. Тогда

, .

Значение ω₁ находится из равенства Kz₁ = Кzо.

⇐ Предыдущая 1 2 3 4 5 678 Следующая ⇒