Теоретические расчеты

Теоретические расчеты

В работе рассматриваются периодические решетки из наночастиц Si с нм, расположенные в двумерной прямоугольной решетке с нм и нм. При нормальном падении с и , решетки с этими геометрическими параметрами демонстрируют ED и MD КРР при нм и нм соответственно, что является результатом гибридизации между ED и MD резонансов одиночной НЧ с и аномалий Вуда – Рэлея.

Поскольку эффективная настройка ED и MD КРР происходит, если изменяются в направлении, перпендикулярном относительно поляризации или , полезно рассмотреть, изменяя только один угол , оставляя другой . Следуя этому подходу, можно отдельно изучать ED и MD КРР, в то время как для любой другой наклонной доли и , что показывает положительный оптический отклик для исследованных примеров.

На рисунках 1 (б – д) показана эффективность экстинкции для решеток с различными при падении падающего излучения под углами и . Пунктирные линии показывают соответствующие зависящие от угла для аномалий Вуда – Рэлея, которые попадают в видимый диапазон для рассматриваемой геометрии. Видно, что, кроме общих аномалий и , появились аномалии порядка и . Это приводит к появлению дополнительных ED КРР для аномалий при освещении и для аномалий Вуда – Рэлея при падения. Более того, даже при изменение подразумевает постепенное смещение в сторону спектрального диапазона для синего цвета аномалий, что позволяет выполнить точную настройку ED CLR для . Такая зависимая от угла гибридизация между Ми-резонансами на одиночных НЧ и аномалий Вуда – Рэлея открывает путь для эффективной настройки ED КРР в диапазоне 450-540 нм.

Рисунок 1. (a) Схематическое представление двумерной периодической решетки из

НЧ с радиусом и шагом и вдоль осей и . Вектор падающей волны лежит в плоскости XOZ, а угол варьируется, а ; (б – е) соответствуют эффективности экстинкции для решеток из НЧ с нм, нм, нм и для другого числа НЧ: (б) ; (с) ; (д) ; (е) .

Пунктирные линии показывают спектральные положения

аномалий Вуд – Рэлея порядка , обозначенные на графиках.

Следует отметить, что MD КРР исчезает довольно быстро с небольшим изменением , поскольку сильно зависит от (5); таким образом, при наблюдается только резонанс MD одного NP. Эффективность экстинкции при режиме КРР растет с ростом ; таким образом, КРР, которые возникли в результате взаимодействия с аномалиями высокого порядка, более выражены для больших решеток, что хорошо видно на рисунке 1б для решеток из НЧ до рисунка 1д для решеток из НЧ.

Добротность примерно в два раза больше, чем у обычно рассматриваемых КРР, которые возникли в результате взаимодействия НЧ и аномалий Вуда – Рэлея.

⇐ Предыдущая 1 2 345 Следующая ⇒