|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
Рис. 7. Шаровое звёздное скопление — Википедия, Скопление M 53Рис. 2
Сила взаимодействия между материальной точкой и сплошным шаром.
Непрерывно накладывая концентрические шаровые слои друг на друга, можно образовать сплошной шар, имеющий массу М и радиус R0. Пользуясь уравнением (1), мы получим для точек, находящихся вне шара, следующую формулу, определяющую силу притяжения пробной массы в поле тяготения сплошного шара:
Напомним, что r – это расстояние пробной массы от центра шара (рис. 3). а) Однородный сплошной шар радиусом R0 и массой М. б) Потенциальная энергия материальной точки m, находящейся на расстоянии r от центра сплошного шара радиусом R0 и массой М. в) Сила, действующую материальную точку m. При r< R эта сила пропорциональна r. Рис. 3
Этот основной результат можно было бы получить также и непосредтвенным интегрированием элементов силы по поверхности шарового слоя, но наш путь решения математически более краток. Обобщая уравнение (2), легко легко убедиться, что сила взаимодействия между двумя однородными шарами с массами М1 и М2 равна силе взаимодействия между двумя материальными точками с массами М1 и М2 , находящимися в центрах соответствующих шаров. Заменив один шар материальной точкой, мы можем затем заменить материальной точкой и второй шар. Этот вывод следует большой удачей, так как он позволяет упростить многие расчёты.
Сила взаимодействия между объектом (материальной точкой) и галактикой шаровой формы (сплошным шаром).
Допустим, на минутку, что в галактике шаровой формы имеет распределение плотности массы (звёзд) равномерно по всему объёму, т. е. сплошным шаром. Рис. 4. Кривая вращения галактики шаровой формы равномерного распределения плотности: предсказанная ( A ) и наблюдаемая ( B )
Т. е. r - плотность, если распределение плотности равномерно, получается поделить массу галактики М на объём, радиуса R.
Т. к. Мr зависит от пропорциональности r3, если распределение плотности равномерно.
Тогда справедливо, что при r< R формула будет иметь вид:
Если же наблюдаемое распределение скоростей ( v = Const. ), то можно предположить, что зависимость М(r) будет пропорциональна r, т. е. распределение плотности пропорциональна 1/r2, т. е.:
Тогда сила притяжения будет, в зависимости от расстояния, обратно пропорциональна r.
Где r(r) - плотность (для r £ R 0, ), М – масса галактики, R0 - радиус галактики. В этом случае, предсказанная ( A ) и наблюдаемая (В) распределение скоростей будут совпадать (почти), (см. Рис. 5) Рис. 5. Кривая вращения галактики шаровой формы неравномерного распределения плотности: предсказанная ( A ) и наблюдаемая ( B )
Задача о движения одного тела и Законы Кеплера в галактике шаровой формы.
Задача двух тел для однородных шаров или материальных точек была сведена о движении одного тела, задаваемой уравнении:
Кроме того, можно указать и период вращения:
Очевидным свойством эллипса является равенство: 2a = rmax + rmin На этом рисунке изображено семейство траекторий материальной точки, притягиваемой к началу координат ([2], с. 310):
(Рис. 6) (все эти уравнения (9) и (10), а также указанный рисунок, приводится в [2]) Однако, в галактике шаровой формы, семейство траекторий материальной точке получется всё по другому. Указанную выше в галактике шаровой формы, имеющую распределение плотности массы (звёзд) пропорциональна 1/r2, в формуле (2) можно указать, что m = М1 (т. к. М1 на очень меньше М0), используя формулу (9) и сократив, получаем уравнение:
Рис. 7. Шаровое звёздное скопление — Википедия, Скопление M 53 Т. е., распределение скоростей ( V = Const. ), то можно предположить, что зависимость М(r) будет пропорциональна r (ф. 6), т. е. распределение плотности пропорциональна 1/r2 (ф. 7). (Для того, чтобы изобразить орбиты на фоне шарового скопления, я " осветлил" фото с Википедии, сделав его достаточно бледным, чтоб орбиты были легко видны. )
|
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|