Лекция №6
Лекция №6
Пусть у нас есть кривая , где S – натуральный параметр. В точке P построим соприкасающуюся плоскость, нормаль которой совпадает с бинормалью. В точке Q строим соприкасающуюся плоскость, с нормалью . Совершаем параллельный перенос вектора в точку P, угол между и обозначим .

Абсолютным кручением|æ| кривой в точке P называется .
Теорема. В каждой точке регулярной кривой (хотя бы трижды непрерывно дифференцируемой), где определено значение абсолютного кручения. И если - уравнение данной кривой, то или .
Доказательство
1) Докажем первую формулу:



1
Получаем: .
2) Докажем вторую формулу:
т.к. (по лемме).
Из перпендикулярности следует, что . Продифференцируем это равенство: 
Поэтому (модуль æ равен модулю скалярного произведения, где ).


Нормируем вектор :
;
Ч.т.д.
Геометрический смысл модуля кручения:
Степень отклонения кривой от плоскости в каждой точки кривой.
Для винтовой линии кручение является константой.

Кручению присваивается знак «+», если при перемещении по кривой в сторону возрастания параметра S поворот соприкасающейся плоскости происходит от к и знак «–», если – от к .
.
Утверждение. Если кручение в каждой точке кривой равно нулю, то кривая является плоской.
Доказательство
Получаем: .
Уравнение плоской кривой в векторном виде:
.
- переменный вектор;
- радиус – вектор точки Р кривой γ;
- вектор бинормали. Ч.т.д.
Пусть кривая задана с помощью произвольной параметризации:

Возводим обе части равенства в квадрат, получим:
.
;
.
.

;
Формула для вычисления кручения при произвольной параметризации:
.
Пример:
Найти кривизну и кручение винтовой линии.



.
- длина вектора .

- не зависит от параметра t, отсюда кривизна винтовой линии величина постоянная.
.
æ - также не зависит от параметра t.
В каждой точке хотя бы бирегулярной кривой можно построить трёхгранник Френе.
Выбираем направление единичных векторов , так чтобы они образовывали правую тройку – базис.
Формулы Френе показывают разложение векторов в базисе векторов .
.
- это есть кривизна.
- первая формула Френе.
.
Продифференцируем, получим:
.

.
- третья формула Френе.
.

- вторая формула Френе.
Если рассматривать трёхгранник Френе в виде твердого тела, которое совершает вращение вокруг точки, то вектор мгновенной угловой скорости . Этот вектор лежит в спрямляющей плоскости, где æ, k – это проекции данного вектора на вектора и соответственно.

Выберем систему координат, совместив начало системы координат с точкой Р, а оси координат направим по ребрам трёхгранника Френе и выпишем систему, определяющую данную кривую в окрестности данной точки Р.

Тогда мы можем записать в параметрическом виде:
- параметрическое задание кривой, параметр .
Спроектируем полученную кривую на плоскости трехгранника Френе:
1) Соприкасающаяся плоскость
Парабола.
2) Нормальная плоскость
Полукубическая парабола.
3) Спрямляющая плоскость
Кубическая парабола.
При и .
Коэффициенты разложения функции в ряд по степеням выражаются только через кривизну и кручения кривой. Это дает основание полагать, что кривизна и кручения в какой-то мере определяют кривую.
Теорема. Пусть - две некоторые регулярные функции, причем , тогда существует кривая в пространстве, единственная с точностью до расположения в пространстве, для которой и являются кривизной и кручением соответственно в точке, соответствующей значению параметра S.
Доказательство
Пусть такая кривая существует, тогда - единичные векторы касательной нормали и бинормали, должны удовлетворять системе дифференциальных уравнений:
(1)
В силу формул Френе.
Разыскивая кривую с и , естественно обратиться к системе дифференциальных уравнений (1).
Пусть решение системы (1) существует и удовлетворяет начальным условиям:
.
Причем - три взамноперпендикулярных единичных вектора: - это правая тройка векторов.
Нужно доказать, что обладают теми же свойствами для любых S, т.е. они единичные, взаимноперпендикулярные и образуют правую тройку векторов.
Для этого продифференцируем 6 скалярных функций:
.

Этой системе удовлетворяет набор констант: 1, 1, 1, 0, 0, 0. И набор функций: . Оба эти решения совпадают при S=S0, по теореме о единственности решения, функции, выписанные таким образом, совпадают с константами для любых S. Эти функции единичные и взаимноперпендикулярные, поэтому , по непрерывности смешанного произведения, значение этой функции всегда равно +1.
Следовательно, кривую , можем искать в виде:
;
Проверим, что S – натуральный параметр:
.
Подсчитаем кривизну и кручение.
Если параметр натуральный, то кривизну кривой можно найти по формуле: .
Если параметр естественный, то кручение считаем по формуле: .
;
;

Таким образом, кривая имеет в соответственной точке кривизну и кручение .
Существование кривой доказано.
Докажем единственность.
Пусть существуют две кривые и имеющие в соответственной точке кривизну и кручение . Совместим эти кривые точками, соответствующими дуге S0, естественными трёхгранниками в этих точках.

Эти два набора являются решениями системы (1), в точке S=S0 эти векторы совпадают, поэтому они совпадают для любых S.
Получаем: .
Проинтегрировав это равенство, получим: кривые совпадают с точностью до положения в пространстве.
Ч.т.д.

Система таких уравнений называется натуральным уравнением кривой.
1. k=0 – прямые.
2. - плоские кривые.
Плоские кривые, у которых , но разные знаки, будут зеркально симметричными.
Движением на плоскости эти кривые совместить нельзя, а в пространстве можно.
Этот случай рассматривают как частный случай пространственных кривых.
3. - окружность. .
4. - винтовые линии.
5. - линии откоса.
6. - линии Бертрана.
Примеры:
I. Найти натуральные уравнения.

.
1). Перейти к натуральной параметризации:
;
.
.
2). Находим кривизну для естественной параметризации:

3). Кривая плоская, поэтому .
Получаем: 
II. Покажем, что она является винтовой линией:

1). Перейдем к натуральной параметризации:


;
.
2). Находим кривизну:

;
;
;
;
Получаем: - винтовая линия.
По основной теореме теории кривых, эта система определяет только винтовую линию.
Кривая называется линией откоса, если вектор ее касательной образует постоянный угол с некоторым определенным направлением.
Представим, что постоянное направление совпадает с вертикалью. Если - вертикаль (по определению линии откоса) и - постоянный угол, то кривизна подъема по кривой остается постоянной.


- в силу первой формулы Френе.
параллельна горизонтальной плоскости.
В спрямляющей плоскости лежат вектора .
образует с постоянный угол по определению линии откоса,
образует с постоянный угол .
; где - постоянный вектор.


Показали, что - необходимое условие.
Покажем, что оно же и достаточное условие:
Пусть вдоль кривой .
Запишем вектор .
Из представления вектора видно, что этот вектор однозначно связан с векторами и , по длине это постоянный вектор. Остается показать, что - постоянный вектор и при другом задании кривой он не изменится. Для этого продифференцируем:
, он удовлетворяет определению данной кривой и образует постоянный угол с .
Получаем: , т.е. показано, что если для некоторой кривой выполнено условие , то данная кривая является линией откоса.
Кривая линия называется линией Бертрана, если существует , отличная от и имеющая с кривой общие главные нормали.

Пусть , тогда , где а – это фактически длина отрезка заключенная между точками соответствующих кривых.
Продифференцируем это равенство:
.
Домножим обе части скалярно на вектор . Получим:
0=0+0+1 .
Главное свойство:
Расстояние между соответствующими точками кривых Бертрана есть постоянная величина.
Вектора лежат в соприкасающейся плоскости.



Получим:
- линейная комбинация скалярных функций k и равна единице. Это уравнение является необходимым условием для линий Бертрана. Покажем, что оно является и достаточным условием.

, где - угол между соответствующими векторами касательных к кривым и , но и - величина постоянная.
Здесь определяется соответствие между трехгранниками Френе во всех точках кривых Бертрана.
Если .
Рассмотрим случай - это косые окружности и их рассматривают как частный случай кривых Бертрана.
Пример 1:
Найти уравнение плоской кривой, имеющей натуральные уравнения.


где .
.
Пример 2:
Кривая задана Точка (0;0;0).
Найти кривизну кривой в точке.
Параметризуем: пусть х – параметр, а .
;


.



Лекция №7
Лемма. Пусть - аналитическая кривая. О – точка кривой . При соответствующем выборе системы координат в окрестности точки О кривую можно параметризовать таким образом, что ее уравнение будет иметь вид:
(1)
Теорема. Пусть аналитическая кривая задана уравнениями вида (1). Для того, чтобы точка О была особой, необходимо и достаточно, чтобы хотя бы одно из не делилось на .
Теорема. Пусть кривая задана уравнениями в окрестности т.О:
точка О будет особой точкой, если порядок первых отличных от нуля производных функций x(t) и y(t) в точке О такие, что, не делиться на ( < ), причем, если и - четные, то точка О – точка возврата II -го рода, а если - четное, а - нечетное, то точка О – точка возврата I-го рода.
Если - нечетное, а - четное, то в окрестности этой точки кривая ведет себя как обычная кривая.
Если и - нечетные, то точка является точкой перегиба.
Пример:
Определить вид особых точек:


;

Трактриса.
.
.
;
.
.
Точка - точка возврата I-го рода.
Кривая задана неявно.
.
(так определяются особые точки)
, где 
Выпишем уравнение:
(*) =0 (оно определяет особые точки II-го порядка)
; (1)
; (2)
; (3)
При условии (1) уравнение (*) действительных корней не имеет. Данная точка будет изолированной особой точкой.

При условии (2) – дает два различных действительных корня:
.

Случай (2) также дает узловую точку или точку самопересечения.

Условие (3) дает два действительных одинаковых корня:
А) 
- точка возврата I-го рода.
Б) 
- точка возврата II-го рода.
В) 
- точка самоприкосновения.
Пример:
1. Исследовать особые точки кривой:
;


нашей кривой;
нашей кривой;
;
;
;
;
1) Если b>0, то точка особая изолированная.
2) Если b<0, то точка узловая.
3) Если b=0, то это либо точка возврата I-го или II-го рода, либо точка самовозврата.
2. Исследовать особые точки кривой:
;



нашей кривой;
нашей кривой;


;
узловая
Если в особых точках все вторые производные функции равны нулю, то рассматриваются третьи производные и такие точки называются особыми точками третьего порядка.
Пусть .
Говорят, что кривая уходит на бесконечность при , если выполняется условие .
В этом случае рассматривается вопрос о существовании асимптот.
Прямая g называется асимптотойкривой , уходящей на бесконечность при , если выполнено условие 

;
.

; - уравнение g.
I. Пусть .
Учитываем условие, что ищем наклонные асимптоты:

Тогда асимптота имеет вид:
y=kx+b.
Вертикальные асимптоты, параллельны оси Oy, имеют вид:

II. Пусть . Проделывая все аналогии, получаем:
y=kx+b.
Пример:

1). Находим точки, в которых кривая уходит на бесконечность:

2). ;
;
Тогда уравнение асимптоты к кривой имеет вид:
у=4х-19;
;
;
;
Ответ: у=4х-19;
.
Пусть кривая γ задана неявно: . Касательную ищем в виде:
(*) где u – параметр, γ – алгебраическая кривая.
- точка прямой g.
- координаты направляющего вектора прямой.

Уравнение нашей кривой: .
Подставим (х,у) из (*) в предыдущее уравнение, получим:
.
1) из условия находим и .
2) условие дает уравнение самой асимптоты.
Пример:
;
1. Вместо х подставляем , а вместо у - .


2. 


Для первой точки: 
Для второй точки: 
Пример:

1. 







Асимптоту еще называют предельным положением касательной.
Пусть элементарные кривые и имеют общую точку Р. Возьмем на точку Q сколь угодно близкую к Р. ; h – расстояние от точки Q до кривой .

Кривая имеет соприкосновение n-го порядка с кривой в точке Р, если .
Теорема. Пусть кривая : , а кривая : причем и - регулярные кривые. Для того, чтобы кривые и имели соприкосновение n-го порядка в точке Р необходимо и достаточно, чтобы выполнялись условия:

Без доказательства.
Пример:
Найти параболу вида:
(*)
имеющую с кривой соприкосновение n-го порядка, в т. х=0.
1. Параметризуем кривую:
х – параметр.
2. Подставляем данную точку в уравнение (*):
(**)
.
3. Дифференцируем (**) по х:


Ответ: искомая парабола .
Окружность, имеющая с кривой соприкосновение второго порядка, называется соприкасающейся окружностьюданной кривой. А центр такой окружности называется центром кривизныданной кривой.
Пример:
Найти уравнение соприкасающейся окружности для в начале координат.
;
Параметризуем данную кривую:

Тогда наша функция примет вид:
; (*)
;
Продифференцируем уравнение (*) по t:
(**)
;
Продифференцируем уравнение (**) по t:
;
;
.
= .
.
Пусть - множество регулярных кривых зависящих от .

Гладкая кривая называется огибающейоднопараметрического семейства , если в каждой точке она касается хотя бы одной кривой и каждым своим куском касается бесконечного числа кривых множества .
Всякая регулярная кривая является огибающей семейства своих касательных.
Теорема. Пусть задана уравнением , причем мы предполагаем, что - непрерывно дифференцируемая функция по каждой переменной и выполнено условие , тогда огибающую данного семейства (если она существует) можно записать в виде:

В том смысле, что в каждой точке с координатами (х,у) огибающей ставится в соответствие значение параметра : набор удовлетворяет первому и второму уравнению данной системы.
Пример:
|