УРАВНЕНИЕ Д. БЕРНУЛЛИ БЕЗ УЧЕТА ПОТЕРЬ ЭНЕРГИИ

УРАВНЕНИЕ Д. БЕРНУЛЛИ БЕЗ УЧЕТА ПОТЕРЬ ЭНЕРГИИ

Уравнение Д. Бернулли для потока жидкости без учета потерь энергии, т. е. для невязкой жидкости, составленное для двух расчетных сечений 1—1 и 2—2 относительно произвольной горизонтальной плоскости сравнения, записывается в следующем виде:

, ,

где =ρg — удельный вес жидкости.

С энергетической точки зрения уравнение Д. Бернулли выражает закон сохранения энергии в потоке движущейся жидкости. Левая и правая части этого уравнения представляют собой сумму двух видов удельной энергии: потенциальной, состоящей из энергии положения z и энергии давления , и кинетической .Коэффициент кинетической энергии α при движении невязкой жидкости с достаточной степенью точности может быть принят равным единице.

С геометрической точки зрения уравнение Д. Бернулли представляет собой уравнение напоров. Гидродинамический напор H₀ состоит из суммы пьезометрического напора Н= z + и скоростного напора .

При составлении уравнения Д. Бернулли расчетные сечения выбираются так, чтобы в них движение было плавноизменяющимся, т. е. с незначительной кривизной линий тока и малым углом расхождения между ними. При выборе расчетных сечений и плоскости сравнения (обычно по оси трубы, у дна русла или поверхности потока и т. п.) следует стремиться к тому, чтобы как можно большее количество величин, входящих в уравнение, были известными, обязательно входили бы искомые величины. В большинстве случаев при расчете движения жидкости совместно с уравнением Д. Бернулли применяется уравнение неразрывности (сплошности).

12 Следующая ⇒